一种光控声学二极管及其实现方法

技术领域

本发明涉及非互易声学技术领域，具体为一种光控声学二极管及其实现方法。

背景技术

近年来，通过非互易效应控制波传播是一个非常热门的研究领域，在单向传播中声波或弹性振动只允许沿一个方向传播，打破声学互易对创造稳健的单向传播至关重要。这种单向响应形成了诸如隔声器和循环器等设备的基础，它也为声学拓扑绝缘体等复杂系统开启了新的功能，并在声波操控、声通信和医学成像等方面的应用中也具有重要实际意义。但由于它受时间反演对称性保护，要打破系统的时间反演对称性，实现声波的非互易性是极其困难的。如何打破声学体系的时空反演对称性、实现声波的非互易传输，始终是声学基础研究中的关键问题。

声波传播中两个常见的非互易概念是基于非线性效应和流体的局部循环。它们源于两个已知的例外情况，即洛伦兹和瑞利的互易定理由于时间逆对称的破坏而失效。在动力学和声学系统中，通过利用外部偏差、材料特性的时空变化或非线性，可以打破互易性。目前的研究中，声波在介质中传播的非互易性可以通过介质的非线性或由于惯性参照系的主动运动而导致的时间对称性破坏来实现。然而声学非线性的倍频转化效率低，且依赖较强的入射声功率，同时存在信号畸变的问题；而动态分量的引入离不开机械驱动装置，使得系统较为庞大、复杂，这都限制了声学非互易传输的实际应用。如何在无噪声、小尺寸、结构简单且非接触式可控的情况下实现声学模式的高效非互易转换，成为一个亟待解决的难题。

目前，最活跃的非互易声学系统需要外部驱动的流体流动，这种流动复杂且相对较大。如现有技术中，热对流、机械泵浦和磁力等机制驱动流体流动的方法，存在使得流体流动复杂、流动效果相对不可控的缺陷。

发明内容

本发明的目的在于：为了解决现有驱动流体流动的方法流体流动复杂、流动效果相对不可控的问题。本发明通过激光诱导驱动有源声腔内的流体流动，同时利用磁流体的粘弹性特性优势，在能量转换效率高且带宽低频实现声波非互易性传输的同时，利用激光诱导流技术的优势实现可控地驱动声能，打破时间反转对称性，实现了声波的非互易传输。

本发明为了实现上述目的具体采用以下技术方案：

一方面，本发明提供一种光控声学二极管，所述光控声学二极管包括用于约束磁流体形成通道的光声腔、与所述光声腔配合设置的磁场发生装置、流场驱动装置及超声发射接收装置；所述光声腔内设有用于与磁场和光场发生作用从而达到声波非互易传输效果的腔内填充液，所述流场驱动装置用于驱动流体流动和温度产生温度梯度，所述超声发射接收装置用于发射和接收超声波。

进一步的，所述光声腔为碗状，所述光声腔包括底部的冷却平台、设在所述光声腔腔壁上的环形导热通道及设在所述冷却平台上方的线性波导区。

进一步的，所述腔内填充液为铁磁流体。

进一步的，所述磁场发生装置设在所述光声腔的右上方。

进一步的，所述流场驱动装置包括设在所述光声腔下部的半导体制冷片、设在所述光声腔上方的激光器、位于所述激光器的输出光路上的激光反射镜，所述激光反射镜用于将所述激光器的激光源可调节照射位置的反射到所述的腔内填充液表面上。

进一步的，所述半导体制冷片和所述激光器共同作用到所述腔内填充液上，使得所述腔内填充液在所述的光声腔的环形导热通道内形成温度差。

进一步的，所述激光器设置有功率调节模块，所述功率调节模块用于对激光器的功率大小进行调节。

进一步的，所述超声发射接收装置包括分别设在所述的光声腔的线性波导区两端的一对超声换能器。

另一方面，本发明还提供上述的一种光控声学二极管的实现方法，包括以下步骤：

提供光声腔、腔内填充液、磁场发生装置、流场驱动装置、超声发射接收装置，所述的流场驱动装置包括半导体制冷片、激光器，所述的超声发射接受装置包括超声换能器一对；

将半导体制冷片设置在光声腔的底部冷却平面，在光声腔内填充腔内填充液，在光声腔的线性波导区两端分别设置一个超声换能器；

开启磁场发生装置、超声发射接收装置，调整流体驱动装置对光声腔内的铁磁流体进行局部制冷和加热，使得光声腔内铁磁流体在环形导热通道内逆时针流动，产生顺温度梯度的磁化率梯度和粘度梯度，改变光场的参数从而改变声学隔离度。

进一步的，所述改变光场的参数改变声学隔离度包括：通过调控磁流体驱动装置中的激光器发生激光的功率从而调控腔内铁磁流体的流速以及磁弹性特性，从而改变声波在光声腔内的传播模式，进而改变声学隔离度。

与现有技术相比，本发明的优点在于：

1.本发明所提供的一种光控声学二极管，通过激光诱导驱动有源声腔内的流体流动，同时利用磁流体的粘弹性特性优势，在能量转换效率高且带宽低频实现声波非互易性传输的同时，利用激光诱导流技术的优势实现可控地驱动声能，打破时间反转对称性，实现了声波的非互易传输。

本发明的二极管结构简单，易于制造，成本较低，易于获取，操控简单，可靠性高、稳定性好；灵敏度很高，在短短3-5s内就能达到非常高的声学隔离度，实现功能。同时其原理简单通用，易于实现，并可根据需要进行修改；采用激光和静态磁场可以实现无接触式地操纵了声学模式，产生有效的非互易传播，操作简单、易于调控，同时全过程避免了机器结构的噪声。

2.本发明所提供的一种光控声学二极管的实现方法，结构简单且易于构建，器件制造难度低，采用材料成本低廉且易于获取，操作简易且易于调控，具有普遍适用性，应用前景良好。

本发明无需引入风扇、气泵、水泵等机械泵浦，具有结构简单，可靠性高，稳定性好，成本低廉等特点，且这种流体自产生的运动不会引入不期望的机械噪声，输出的声信号更加稳定、干净。

本发明可以实现无接触调控声模式，可以通过控制激光功率来控制声非互易性隔离度的大小，该装置的灵活性非常高，非互易传输倍率高达77:1，研究效果远远高于目前声学非互易器件，应用潜力大。

本发明实现了器件的小型化，不需要分米甚至米级长腔或环形谐振腔，更有利于与其他声学系统整合。

解决了现有驱动流体流动的方法流体流动复杂、流动效果相对不可控的问题。

附图说明

图1为本发明提供的一种光控声学二极管的结构示意图。

图2为本发明实施例提供的光控声波非互易传输的原理示意图。

图3为本发明实施例涉及的在磁有源Ω形光声腔内的铁磁流体上实现声波非互易传输的方法参考图。

图4为本发明实施例涉及的频率响应示意图。

图1：1-激光器；2-激光反射镜；3-超声换能器；4-磁流体光声腔；5-半导体制冷片；6-长条形钕铁硼磁铁。

图2：5-底部冷却平台；6-永磁铁；7-线性波导区；8-环形导热通道；9-激光加热区域。

为使本发明实施例的目的、技术方案和优点更加清楚，下面将对本发明实施例中的技术方案进行清楚、完整的描述，显然，所描述的实施例是本发明一部分实施例，而不是全部的实施例。

因此，以下对提供的本发明的实施例的详细描述并非旨在限制要求保护的本发明的范围，而是仅仅表示本发明的选定实施例。基于本发明中的实施例，本领域普通技术人员在没有做出创造性劳动前提下所获得的所有其他实施例，都属于本发明保护的范围。

具体实施方式

本发明所要解决的技术问题是克服传统方式，如热对流、机械泵浦和磁力等机制驱动流体流动的方法存在的流体流动复杂、流动效果相对不可控的问题。旨在无噪声、小尺寸、结构简单且非接触式可控的情况下，实现声学模式的高效非互易转换。

基于磁粘效应，应用激光诱导流技术，设计了一种激光驱动流体流动的磁流体有源光声腔，通过激光诱导驱动有源声腔内的流体流动，同时利用磁流体的粘弹性特性优势，在能量转换效率高且带宽低频实现声波非互易性传输的同时，利用激光诱导流技术的优势实现可控地驱动声能，打破时间反转对称性，实现声波的非互易传输。

一方面，本发明提供一种光控声学二极管，所述光控声学二极管包括用于约束磁流体形成通道的光声腔、与所述光声腔配合设置的磁场发生装置、流场驱动装置及超声发射接收装置；所述光声腔内设有用于与磁场和光场发生作用从而达到声波非互易传输效果的腔内填充液，所述流场驱动装置用于驱动流体流动和温度产生温度梯度，所述超声发射接收装置用于发射和接收超声波。

在本发明的某些实施例中，所述腔内填充液包括但不限于铁磁流体。铁磁流体成本较低，易于获取。

在本发明的某些实施例中，所述光声腔为碗状(Ω形光声腔)，所述光声腔包括底部的冷却平台、设在所述光声腔腔壁上的环形导热通道及设在所述冷却平台上方的线性波导区。所述光声腔可以为磁有源Ω形光声腔。

可以理解的是，磁场发生装置用于提供磁场，在偏置磁场的作用下，此时流体仍是静止的，在静止的流体中，不论其密度形状分布如何，声波的传输满足时间反演对称性，此时整个系统仍是互易的。声波在流体腔内的调制需要改变流体的物理性质，激光的引入可以改变流体的物理性质。使用外部激光照射进行光学控制在磁流体表面形成局部热源并与腔底部的冷却平台在环形导热通道内形成温度梯度，由于铁磁流体的磁化率随着温度的升高而降低，由于温度梯度导致的流体不均匀磁化在磁场存在下产生非平衡粘度，从而诱导相对于传播声波的运动方向的破缺空间宇称。

由于铁磁流体表面对激光的吸收，可以利用表面诱导的局部加热对温度梯度和粘度进行空间控制。因此，在非均匀静磁场条件下，光场作用流体表面诱导温度梯度，从而导致磁化率梯度和粘性梯度，打破宇称对称，实现了声波的强非互易传输模式。实现了提供一种光控声学二极管，结构简单，尺寸小，易于制造，操纵简单，功能效果好。

在本发明的某些实施例中，所述光声腔采用3D打印制造，结构简单，易于制造。腔体的制造材料包括但不限于树脂。

在本发明的某些实施例中，所述磁场发生装置设在所述光声腔的右上方。

在本发明的某些实施例中，所述磁场发生装置包括但不限于钕铁硼磁铁。成本较低，易于获取。

在本发明的某些实施例中，所述流场驱动装置包括设在所述光声腔下部的半导体制冷片、设在所述光声腔上方的激光器、位于所述激光器的输出光路上的激光反射镜，所述激光反射镜用于将所述激光器的激光源可调节照射位置的反射到所述的腔内填充液表面上。

在本发明的某些实施例中，所述半导体制冷片和所述激光器共同作用到所述腔内填充液上，使得所述腔内填充液在所述的光声腔的环形导热通道内形成温度差。

在本发明的某些实施例中，所述激光器设置有功率调节模块，所述功率调节模块用于对激光器的功率大小进行调节，从而实现对磁流体特性进行了控制。

在本发明的某些实施例中，所述功率调节模块的功率调节范围优选为0～2000mW。

在本发明的某些实施例中，所述半导体制冷片上设置有温度反馈调节模块，所述温度反馈调节模块用于调节半导体加热片及半导体制冷片的温度大小。

可以理解的是，当温度反馈调节模块对半导体制冷片的温度大小进行调节后，温度对流体产生影响，进而实现调节磁流体的流速和磁弹性特性。半导体制冷片以及温度反馈调节模块价格低廉，降低了成本；所使用的激光光源范围广泛，且功率可调。

在本发明的某些实施例中，所述半导体制冷片的温度调节范围为0～10℃。

在本发明的某些实施例中，所述激光器的光源波长为400nm～700nm。

在本发明的某些实施例中，所述超声发射接收装置包括分别设在所述的光声腔的线性波导区两端的一对超声换能器。

具体的，所述超声发射接收组件包括规格尺寸完全相同的超声换能器一对，位于所述的光声腔的线性波导区两端，发射超声频率范围优选为300-700kHz。超声换能器用于发射和接收超声信号，由于两个超声换能器完全一样，从而完全规避了声波正向和反向传输过程中产生的信号延迟、失真等现象产生的结果不准确的问题，实现检测到的非互易现象完全由所述激光器控制。

可以理解的是，超声发射接收装置操控简单，可靠性高、稳定性好。

进一步的，光控二极管灵敏度很高，在短短3-5s内就能达到非常高的声学隔离度，实现功能。同时其原理简单通用，易于实现，并可根据需要进行修改。采用激光和静态磁场可以实现无接触式地操纵了声学模式，产生有效的非互易传播，操纵简单、易于调控，同时全过程避免了机器结构的噪声。

对光控声波非互易传输进行原理分析，请参阅图2。请继续参阅图2，图2的磁有源Ω形光声腔由线性波导区7、环形导热通道8以及底部冷却平面5组成。永磁铁6位于光声腔右上方，提供静偏置磁场。激光源照射在磁流体表面形成局部热源9并与腔底部的冷却平台5在腔内形成温度梯度，产生磁化率梯度，在流体中产生非平衡粘度，从而打破时间反演对称性，诱导非互易性传播。

可以理解的是，在永磁铁6提供的静偏置磁场下，磁流体中的磁性纳米颗粒排列成链，磁流体从牛顿流体转变为宾汉流体，在剪切力不超过屈服应力时，剪切速率为0，因此低磁场强度下，开尔文力小于屈服应力，磁流体不发生运动。而随着磁场强度的增加，磁性纳米颗粒的排列越发有序，磁流体的粘度不断上升。同时，温度的上升导致磁性纳米颗粒的热运动(布朗运动)增强，磁性液体基载液的旋转动力阻碍减小，在宏观上表现为粘度减小。由于磁流体光热效应显著，同时激光具有很强的操控性，采用激光照射磁流体表面位置以产生局域热源9，并与底部冷却平台5共同作用在流体上，使得在流体内形成温度梯度。流体内的温度梯度的形成，导致了磁化率梯度，在流体中产生非平衡粘度，从而打破时间反演对称性，诱导声的非互易性传播。

另一方面，本发明还提供上述的一种光控声学二极管的实现方法，包括以下步骤：

提供光声腔、腔内填充液、磁场发生装置、流场驱动装置、超声发射接收装置，所述的流场驱动装置包括半导体制冷片、激光器，所述的超声发射接受装置包括超声换能器一对；

将半导体制冷片设置在光声腔的底部冷却平面，在光声腔内填充腔内填充液，在光声腔的线性波导区两端分别设置一个超声换能器；

开启磁场发生装置、超声发射接收装置，调整流体驱动装置对光声腔内的铁磁流体进行局部制冷和加热，使得光声腔内铁磁流体在环形导热通道内逆时针流动，产生顺温度梯度的磁化率梯度和粘度梯度，改变光场的参数从而改变声学隔离度。

在本发明的某些实施例中，所述改变光场的参数改变声学隔离度包括：通过调控磁流体驱动装置中的激光器发生激光的功率从而调控腔内铁磁流体的流速以及磁弹性特性，从而改变声波在光声腔内的传播模式，进而改变声学隔离度。

可以理解的是，所述的S3中改变光场的参数改变声学隔离度，当激光照射磁流体表面顶端时，该区域表面的磁流体被加热，温度升高。由于热能输运，腔体内磁流体在环形导热通道内产生温度梯度，从而产生顺温度梯度的磁化率梯度和粘度梯度。随着温度的升高，磁流体的粘度在逐渐降低。这是由于随着温度升高时，磁流体中磁性微粒的布朗运动加剧，使得磁流体基载液和磁性微粒之间的运动速度差距逐渐降低，从而粘度逐渐降低。

同时，外加磁场时，磁场强度越大，磁流体的粘度增加越大。由于外加静磁场位于光声腔的右上方，因此磁铁对腔体右侧磁性纳米颗粒或者说对铁磁流体的吸引力大于左侧，这种磁力不平衡与热梯度共同导致了磁流体垂直方向上的不平衡粘度。但由于磁场强度相对较低，热运输造成的温度梯度主导了粘度差。由于铁磁流体对激光的热吸收，通过控制激光功率控制铁磁流体表面诱导的局部加热对温度梯度和粘度梯度进行空间控制，从而改变声波在光声腔内的传播模式，进而改变声学隔离度，实现激光对声学二极管的调控。

实施例1：

本实施例提供一种光控声学二极管1，请参阅图1，包括光声腔、腔内填充液、磁场发生装置、流场驱动装置、超声发射接收装置。

请继续参阅图1，光声腔为磁有源Ω形光声腔4，腔体的制造材料为树脂，腔体由3D打印机打印制作，腔内填充液为油基铁磁流体。

请继续参阅图1，磁场发生装置为60*20*10mm的长条形钕铁硼磁铁永磁铁6，用于提供磁场，设在光声腔的右上方。

请继续参阅图1，流场驱动装置包括半导体制冷片5、温度反馈调节模块、激光器1、激光反射镜2。半导体制冷片5位于光声腔4底部，温度调节范围为0～10℃，用于提供冷端温度。温度反馈调节模块用于调节半导体制冷片的温度。激光器采用532nm连续半导体激光器1，用于产生激光光源，照射在铁磁流体表面用于提供热端温度。激光反射镜2位于激光器1发生的光路上，用于将激光源反射到磁流体表面上并调节照射位置。所述半导体制冷片5和激光器1产生的激光用于在所述的光声腔的环形导热通道内形成温度差。

请继续参阅图1，超声发射接收装置为同样规格的一对超声换能器3，位于所述的光声腔的线性波导区两端，一端的超声换能器3发射300-700kHz的超声波信号，经过磁有源Ω形光声腔4内装的磁流体由另一端的超声换能器3接收。

请继续参阅图1，由于激光器1产生的激光照射在磁流体表面形成局部热源并与腔底部的半导体制冷片5在环形导热通道内形成温度梯度，由于铁磁流体的磁化率随着温度的升高而降低，由于温度梯度导致的流体不均匀磁化在磁场存在下产生非平衡粘度，从而诱导相对于传播声波的运动方向的破缺空间宇称。由于铁磁流体表面对激光的吸收，可以利用表面诱导的局部加热对温度梯度和粘度进行空间控制。因此，在非均匀静磁场条件下，光场作用流体表面诱导温度梯度，从而导致磁化率梯度和粘性梯度，打破宇称对称，实现了声波的强非互易传输模式。实现了提供一种光控声学二极管，结构简单，尺寸小，易于制造，操纵简单，功能效果好。

该光控声学二极管采用3D打印制造腔体，结构简单，易于制造；腔内填充液所采用的铁磁流体和磁场发生装置所采用的钕铁硼磁铁成本较低，易于获取；流场驱动装置所使用的半导体制冷片以及温度反馈调节模块价格低廉，所使用的激光光源范围广泛，且功率可调。超声发射接收装置操控简单，可靠性高、稳定性好；光控二极管灵敏度很高，在短短3-5s内就能达到非常高的声学隔离度，实现功能。同时其原理简单通用，易于实现，并可根据需要进行修改；采用激光和静态磁场可以实现无接触式地操纵了声学模式，产生有效的非互易传播，操纵简单、易于调控，同时全过程避免了机器结构的噪声。

实施例2：

在本实施例中，提供一种光控声学二极管的实现方法，包括如下步骤：

步骤一，提供光声腔、腔内填充液、磁场发生装置、流场驱动装置、超声发射接收装置，所述的流场驱动装置包括半导体制冷片、激光器，所述的超声发射接受装置包括超声换能器一对。

步骤二，将半导体制冷片设置在光声腔的底部冷却平面，在光声腔内填充铁磁流体，在光声腔的线性波导区两端分别设置一个超声换能器。

步骤三，开启磁场发生装置、超声发射接收装置，调整流体驱动装置对光声腔内的铁磁流体进行局部制冷和加热，使得光声腔内铁磁流体在环形导热通道内逆时针流动。

步骤四，改变光声腔左右两端的超声换能器的发射和接收超声的状态，分别记录超声在流体中正向和反向传输情况下的超声信号，并计算两种情况下产生的声学隔离度。

步骤五，改变激光机发生激光源的功率参数，从而调控腔内铁磁流体的流速以及磁弹性特性，从而改变声波在光声腔内的传播模式，进而改变声学隔离度。改变换能器的发射和接收超声的状态，分别记录超声在不同激光功率下流体中正向和反向传输情况下的超声信号，并计算两种情况下产生的声学隔离度。

实施例3：

本实施例对光控声波非互易传输进行原理分析，请参阅图2。

请继续参阅图2，图2的磁有源Ω形光声腔由线性波导区7、环形导热通道8以及底部冷却平面5组成。永磁铁6位于光声腔右上方，提供静偏置磁场。激光源照射在磁流体表面形成局部热源9并与腔底部的冷却平台5在腔内形成温度梯度，产生磁化率梯度，在流体中产生非平衡粘度，从而打破时间反演对称性，诱导非互易性传播。

可以理解的是，在永磁铁6提供的静偏置磁场下，磁流体中的磁性纳米颗粒排列成链，磁流体从牛顿流体转变为宾汉流体，在剪切力不超过屈服应力时，剪切速率为0，因此低磁场强度下，开尔文力小于屈服应力，磁流体不发生运动。而随着磁场强度的增加，磁性纳米颗粒的排列越发有序，磁流体的粘度不断上升。同时，温度的上升导致磁性纳米颗粒的热运动(布朗运动)增强，磁性液体基载液的旋转动力阻碍减小，在宏观上表现为粘度减小。由于磁流体光热效应显著，同时激光具有很强的操控性，采用激光照射磁流体表面位置以产生局域热源9，并与底部冷却平台5共同作用在流体上，使得在流体内形成温度梯度。流体内的温度梯度的形成，导致了磁化率梯度，在流体中产生非平衡粘度，从而打破时间反演对称性，诱导声的非互易性传播。

实施例4：

在本实施例中，提供一种光控声学二极管的实现方法。图3为本发明实施例在磁有源Ω形光声腔内的铁磁流体上实现声波非互易传输的方法参考图，实现方法包括：

S101，长条形永磁铁设置在光声腔的右上方，用于提供磁场；半导体制冷片设置在光声腔底端，用于提供冷端温度；一对超声换能器分别设置在光声腔的线性波导区的左端与右端，用于发射和接收超声信号。

S102，向光声腔内填充铁磁流体，设置温度反馈调节模块，使半导体制冷片开始工作使铁磁流体底端达到设定温度。

S103，在非均匀静磁场条件下，由于热能输运，激光和半导体制冷片在光声腔内的铁磁流体在环形导热通道内诱导了温度梯度，铁磁流体在环形导热通道内的逆时针流动。改变左右换能器的发射和接收信号状态，分别接收沿正向和反向传输的声波信号，两个传输方向的信号发生改变，产生声学非互易。

S104，激光由激光器产生，激光平行射入激光反射镜面上，调节激光反射镜的位置和倾斜角使得反射的激光垂直射入铁磁流体顶部中心位置，用于提供局部热源。

S105，调节激光器产生的激光功率大小，从而调控腔内铁磁流体的流速以及磁弹性特性，从而改变声波在光声腔内的传播模式，进而改变声学隔离度。

所述铁磁流体为Ferrotec公司所购买的普通市售铁磁流体(EFH1)。其在激光波长为532nm处具有强烈的光吸收和低的热扩散率，在温度升高期间，铁磁流体的磁化率和粘性迅速变化，打破宇称对称，实现了声波的强非互易传输模式。

实施例5性能验证：

5.1试验设置

在本实施例中对本发明实施例1的光控声学二极管1进行性能验证。通过换能器产生和接收声波信号，测量声波的频率响应。测量结果见图4。

5.2结果分析

请参阅图4，实线和点线分别表示声波信号在从右到左和从左到右的声透射光谱。图4a和图4b是在没有流体流动(关闭激光)和有流体流动(1000mW激光功率)的情况下实验测量的。

对比图4a中实线和点线所表示的无流体流动时的透射光谱，透射光谱没有明显差异。S12和S21之间的透射光谱是互反的和可重复的。

图4b中的所表示的有流体流动时的透射光谱，在1000mW激光功率的激光照射下，与没有任何流体流动的时相比，这些传输模式的频率有轻微的变化。

对比图4b中实线和点线所表示的的透射光谱，可以看到，在特定频率下可以观察到较大频率响应差，实现了超过18dB的声非互易值，声波的非倒易传输倍率高达77.6:1。可见，本发明所涉及的光控声学二极管，具有很高的声非互易传输倍率。

以上实施例仅为本发明其中的一种实施方式，其描述较为具体和详细，但并不能因此而理解为对本发明专利范围的限制。应当指出的是，对于本领域的普通技术人员来说，在不脱离本发明构思的前提下，还可以做出若干变形和改进，这些都属于本发明的保护范围。因此，本发明专利的保护范围应以所附权利要求为准。